Rendellenes röntgenpulzárok. Iskolai enciklopédia Mik azok a röntgensugarak

Ez a sűrűség megközelíti az atommagokban lévő anyag sűrűségét:

Csak a neutroncsillagok lehetnek ilyen tömörek, ilyen nagy mértékben összenyomottak: sűrűségük valóban közel áll a nukleárishoz. Ezt a következtetést megerősíti a pulzárok tanulmányozásának egész tizenöt éves története.De mi az oka a neutroncsillag-pulzárok gyors forgásának? Ezt kétségtelenül a csillag erős összenyomása okozza, amikor egy "közönséges" csillagból neutronná alakul át. A csillagok mindig ilyen vagy olyan sebességgel vagy periódussal forognak: a Nap például körülbelül egy hónapos periódussal forog a tengelye körül. Amikor egy csillag összehúzódik, forgása felgyorsul. Ugyanaz történik vele, mint egy táncossal a jégen: a kezét magához szorítva a táncos felgyorsítja a forgását. Itt működik a mechanika egyik alaptörvénye - a szögimpulzus (vagy szögimpulzus) megmaradásának törvénye. Ebből következik, hogy ha egy forgó test méretei megváltoznak, akkor a forgási sebessége is megváltozik; de a mű változatlan marad

(ami - egy jelentéktelen számszerű tényezőig - a szögimpulzus). Ebben a szorzatban Q a test forgási frekvenciája, M a tömege, R a test mérete a forgástengelyre merőleges irányban, ami egy gömb alakú csillag esetén egybeesik. sugarával. Állandó tömeg mellett a termék állandó marad

Ezért a test méretének csökkenésével forgásának gyakorisága a törvény szerint növekszik: (1.3)

További összehúzódás neutroncsillag méretűre,

a sugár ezerszeres csökkenését jelenti. Ennek megfelelően a forgás gyakoriságának milliószorosára kell nőnie, és a periódusának ugyanennyivel kell csökkennie. Mondjuk egy hónap helyett a csillag most mindössze három másodperc alatt tesz meg egy fordulatot a tengelye körül. A gyorsabb kezdeti forgás még rövidebb időszakokat biztosít. Napjainkban nemcsak a rádiós hatótávolságban kibocsátó pulzárokat ismerik - ezeket rádiópulzároknak hívják, hanem a szabályos röntgenimpulzusokat kibocsátó röntgenpulzárokat is. Kiderült, hogy ezek is neutroncsillagok; sok van a fizikájukban, ami hasonlóvá teszi őket a bursterekhez. De mind a rádiópulzárok, mind a röntgenpulzárok egy alapvető vonatkozásban különböznek a bursterektől: nagyon erős mágneses terük van. A mágneses mezők - a gyors forgással együtt - okozzák a pulzálás hatását, bár ezek a mezők eltérően hatnak a rádiópulzárokban és a röntgenpulzárokban.

Először a röntgenpulzárokról lesz szó, amelyek emissziós mechanizmusa többé-kevésbé egyértelmű, majd a rádiópulzárokról, amelyeket eddig jóval kisebb mértékben vizsgáltak, bár a röntgenpulzárok és bursterek előtt fedezték fel őket.

Röntgen-pulzárok

A röntgenpulzárok olyan közeli kettős rendszerek, amelyekben az egyik csillag egy neutroncsillag, a másik pedig egy fényes óriáscsillag. Körülbelül két tucat ilyen objektum ismert. Az első két röntgenpulzárt - a Herkules csillagképben és a Kentaur csillagképben - 1972-ben (három évvel a kitörések felfedezése előtt) fedezték fel az Uhuru amerikai kutatóműhold segítségével. A Herculesben található pulzár 1,24 másodperces periódusú impulzusokat ad ki. Ez a neutroncsillag forgási periódusa. Van még egy periódus a rendszerben - a neutroncsillag és kísérője 1,7 napos periódussal forog közös súlypontjuk körül. A keringési periódus ebben az esetben annak a (véletlen) körülménynek köszönhető, hogy keringési mozgása során a "hétköznapi" csillag rendszeresen megjelenik a minket és a neutroncsillagot összekötő látómezőn, és ezért eltakarja a röntgenforrást. egy ideig. Ez nyilvánvalóan lehetséges, ha a csillagpályák síkja csak kis szöget zár be a látóvonallal. A röntgensugárzás körülbelül 6 órára leáll, majd újra megjelenik, és így tovább 1,7 naponta.

(Mellesleg, korábban röntgenfogyatkozások megfigyelése kitörésekre

mostanában nem járt sikerrel. És furcsa volt: ha a pályák kettős

rendszerek véletlenszerűen orientálódnak a térben, számítani kell arra, hogy től

több mint három tucat burster, legalábbis néhánynak van

a látóvonallal megközelítőleg párhuzamos pályamozgási síkok

(mint a pulzár a Herkulesben), hogy egy közönséges csillag időnként képes legyen

zárja el előlünk a neutroncsillagot. Csak 1982-ben, azaz 7 évvel később

nyitó kitörések, egy példa a napfogyatkozás tört végül

felfedezték.) A hosszú távú megfigyelések lehetővé tették még egy -

a harmadik a röntgenpulzár időszaka Herkulesben: ez az időszak az

35 nap, ebből 2 nap fénylik a forrás, 24 nap pedig nem. Ennek oka

jelenség továbbra is ismeretlen. Pulzár a Centaurus csillagképben

pulzációs periódus 4,8 s. A keringési periódus 2,087

napon, a röntgen fogyatkozások is megtalálják. Hosszútávú

a Herkules csillagképben a pulzár 35 napos periódusához hasonló változások

ez a pulzár nem található. Egy neutroncsillag társa kettős rendszerben

Ez a pulzár egy fényesen látható óriáscsillag, amelynek tömege 10-20 nap. A legtöbb esetben egy neutroncsillag kísérője a röntgensugárzásban

pulsars egy fényes kék óriáscsillag. Ebben különböznek

halvány törpecsillagokat tartalmazó kitörések. De mint a bursterekben, be

ezekben a rendszerekben lehetséges, hogy egy közönséges csillagból anyag áramoljon oda

neutroncsillag, és a sugárzásuk is felmelegedés miatt keletkezik

a neutroncsillag felszínét az akkréciós anyag áramlása. Ez ugyanaz

a sugárzás fizikai mechanizmusa, mint a háttér esetében (nem fáklya)

burster sugárzás. A röntgenpulzárok egy része anyaggal rendelkezik

sugár formájában áramlik a neutroncsillaghoz (mint a kitöréseknél). A legtöbb

Ugyanilyen esetekben egy óriáscsillag csillagszél formájában anyagot veszít -

felületéről a plazmaáramlás minden irányában kilép, ionizált

gáz. (Ilyen jelenség a Napban is megfigyelhető, bár a napszél ill

gyengébb - a Nap nem óriás, hanem törpe.) A csillagszélplazma egy része belép

neutroncsillag közelébe, gravitációjának dominanciájának zónájába, ahol és

elfogja őt.

Azonban amikor közeledik egy neutroncsillag felszínéhez, feltöltődött

a plazmarészecskék újabb erőteret kezdenek tapasztalni

neutroncsillag-pulzár mágneses tere. A mágneses tér képes

|
X-ray pulsar Kijev, röntgen-pulsar hőkamera
- a Földre periodikusan ismétlődő impulzusok formájában érkező váltakozó röntgensugárzás kozmikus forrása.

• 1 Felfedezéstörténet
• 2 A röntgenpulzárok fizikai természete
• 3 Lásd még
• 4 Megjegyzések
• 5 Linkek

A felfedezés története

A röntgenpulzárok, mint különálló jelenség felfedezésére 1971-ben került sor az első Uhuru röntgen orbitális obszervatórium által nyert adatok felhasználásával. Az elsőként felfedezett röntgenpulzár, a Centaurus X-3 nemcsak szabályos fényerő-pulzációkat mutatott körülbelül 4,8 másodperces periódussal, hanem rendszeres változást is ebben az időszakban. További vizsgálatok kimutatták, hogy a pulzáció periódusának változása ebben a rendszerben összefügg a Doppler-effektussal, amikor a pulzáció forrása a bináris rendszerben a pálya mentén mozog. Érdekes megjegyezni, hogy az 1970 októberében végzett sztratoszféra-kísérlet során felfedezett GX 1+4 forrás (a mérésekről egy cikket azután küldtek publikálásra, hogy az Uhuru Obszervatórium adatai a Cen X-3 forrásról publikálták az eredményt. csoport), és amely rendszeres, körülbelül 2,3 perces fényerő-változást észleltek, szintén pulzárnak bizonyult. A sztratoszférikus kísérlet korlátozott adatai azonban nem tettek lehetővé megbízható megállapításokat a forrás fényerejének változásának szigorú szabályosságáról, ezért ez a forrás nem tekinthető az első felfedezett röntgenpulzárnak.

Formálisan először még 1963-ban fedezték fel egy mágnesezett forgó neutroncsillag (azaz pulzár) sugárzását a Rák-ködben, i.e. még azelőtt, hogy A. Huish és J. Bell 1967-ben felfedezte a neutroncsillagokat. A Rák-ködben található neutroncsillag nagyon rövid forgási ideje (körülbelül 33 ms) azonban csak 1969-ben tette lehetővé a röntgenpulzáció ilyen frekvenciájú észlelését.

A röntgenpulzárok fizikai természete

A röntgenpulzárokat két nagy osztályba lehet osztani a röntgensugarakat tápláló energiaforrás szerint: akkretáló röntgenpulzárokra és egyedi röntgenpulzárokra. Az első kettős rendszer, amelynek egyik összetevője egy neutroncsillag, a második pedig egy csillag, amely vagy kitölti a Roche-lebenyét, aminek következtében az anyag egy közönséges csillagból egy neutronba, vagy egy óriásba áramlik. csillag erős csillagszéllel.

A neutroncsillagok nagyon kis méretű (20-30 km átmérőjű) és rendkívül nagy sűrűségű csillagok, amelyek meghaladják az atommag sűrűségét. Úgy gondolják, hogy a neutroncsillagok szupernóva-robbanások eredményeként jelennek meg. Egy szupernóva-robbanás során egy normál csillag magja gyorsan összeomlik, ami aztán neutroncsillaggá változik. A tömörítés során a szögimpulzus megmaradásának törvénye, valamint a mágneses fluxus megmaradása miatt a csillag forgási sebessége és mágneses tere meredeken megnövekszik. A neutroncsillag gyors forgási sebessége és a rendkívül nagy mágneses mezők (1012-1013 gauss) a röntgenpulzár jelenség előfordulásának fő feltételei.

A behulló anyag akkréciós korongot képez a neutroncsillag körül. De egy neutroncsillag közvetlen közelében megsemmisül: a plazma mozgása nagymértékben akadályozott a mágneses erővonalakon keresztül. Anyag már nem tud mozogni a korong síkjában, a mező vonalai mentén mozog és a pólusok tartományában a neutroncsillag felszínére esik. Ennek eredményeként kialakul az úgynevezett akkréciós oszlop, amelynek mérete jóval kisebb, mint magának a csillagnak a mérete. A neutroncsillag szilárd felületét elérő anyag erősen felmelegszik, és röntgensugárzásban sugározni kezd. A sugárzás pulzálása összefügg azzal, hogy a csillag gyors forgása miatt az akkréciós oszlop most eltűnik a megfigyelő látóköréből, majd újra megjelenik.

A fizikai képet tekintve a röntgenpulzárok közeli rokonai a polárisok és a köztes polárisok. A pulzárok és a polárisok közötti különbség az, hogy a pulzár egy neutroncsillag, míg a poláris egy fehér törpe. Ennek megfelelően kisebb a mágneses mezőjük és a forgási sebességük.

A neutroncsillagok öregedésével a tere gyengül, és a röntgenpulzár kitörhet.

Az egysugaras pulzárok olyan neutroncsillagok, amelyek röntgensugárzása vagy felgyorsult töltött részecskék kibocsátásából, vagy felületük egyszerű hűtéséből adódik.

Lásd még

• neutroncsillag
• rádió pulzár
• Pulzár
• Polárisok (kataklizmikus változók)
• Köztes poláris

Megjegyzések

1. V. M. Lipunov. A neutroncsillagok asztrofizikája. - A tudomány. - 1987. - S. 139.

Linkek

• Űrfizika. Kis Enciklopédia, Moszkva: Szovjet Enciklopédia, 1986

röntgen pulzár anime, röntgen pulzár jelek, röntgen pulzár irányzékok, röntgen pulzár hőkamera

X-ray pulsar Információk a

RÖNTGEN PULZÁROK

- váltakozó periodikus források. röntgen erős mágneses térrel rendelkező neutroncsillagok. mező, sugárzó miatt felgyülemlések. Magn. mező a felszínen R. o. ~ 10 11 -10 14 gauss. Világosságok legtöbb R. p. 10 35 és 10 39 erg/s között. Pulzus periódusok R 0,07 másodperctől többig ezer másodperc. Az R. p. szoros kettős csillagrendszerekben szerepel (lásd. közeli kettős csillagok) A to-rykh második komponense egy normál (nem degenerált) csillag, amely a Galaxis R. p. és a síkjában fekvők, valamint a kis tömegű kettős rendszerek felhalmozódásához és normál működéséhez szükséges anyagot szállítja. a II. galaxis népességéhez és annak gömbölyűségéhez tartozó. összetevő. R. p. is felfedezték a Magellán-felhőkben.

Rizs. 1. Az "Uhuru" műholdról 1971. május 7-én kapott Centaur X-3 röntgenpulzáris sugárzás rögzítése. A függőleges tengelyen - a leolvasások száma időintervallumonként 1 bin = 0,096 s, vízszintesen - idő kukákban.

Rizs. 2. ábra: A Centaur-X-3 forrás röntgensugárzásának hosszú távú változékonysága (alsó grafikon, N - leolvasások száma, s -t) Jellegzetes röntgensugár-fogyatkozások láthatók. A felső grafikon a P periódus változásait mutatja, bizonyítva a pulzár mozgását a kettes rendszer tömegközéppontja körül (A 1.387-10 -3).

Az elején a röntgenkutatás szakasza. az objektumok aszerint kaptak nevet, hogy melyik csillagképben helyezkednek el. Például a Hercules X-1 az első röntgenfelvételt jelenti. fényerő objektum a Herkules csillagképben, Centaur X-3 - a harmadik fényerő a Kentaur csillagképben. Az R. p.-t a Kis Magellán-felhőben SMC X-1-nek, a Nagy Magellán-felhőben - LMC X-4-nek jelölik [gyakran megtalálható a röntgenjelölésben. források X betű - angolból. Röntgensugarak (röntgensugarak)].. Nagyszámú röntgensugárzás észlelése műholdakról. egyéb források szükségesek. Csillagászati ​​koordináták). Hasonló jelentéssel bírnak például az Ariel műhold (Nagy-Britannia) által felfedezett források megjelölésében szereplő számok is. A0535 + 26. A GX1+4 típusjelölések a középen lévő forrásokra vonatkoznak. a galaxis régióiban. A számok a galaktikusnak felelnek meg koordináták lés b(ebben az esetben l = 1°, b=+4°). Más megnevezések is használatosak. Így a Cone kísérlet során a szovjet AMS Venera-11, -12 táblájáról felfedezett, körülbelül 8 másodperces villogó RP-t FXP0520-66-nak nevezték el.

A röntgenpulzárok sugárzásának változékonysága. rövid periódus röntgen variabilitás sugárzás R. p. ábra szemlélteti. 1, Kromon található az egyik első felfedezett R. p. - Centaur X-3 (1971. május, "Uhuru" műhold) sugárzásának rekordja. Impulzusismétlési periódus P = 4,8 s

ábrán. A 2. ábra egy hosszú időszakot mutat be. változékonyság R. n. Centaur X-3. Kétnaponta egyszer R. p. időszakosan „eltűnik” (elfogyatkozik) 11 órára (alsó. R. a kétnapos periódus fázisától függ T= 2,087 nap a harmonikus törvény szerint (felső grafikon): hol a változás R, R 0- zavartalan érték R, A - amplitúdó relatív. változtatások Р, t0 megfelel annak a pillanatnak, amikor a perióduseltérés maximális. Ezt a két tényt egyértelműen értelmezzük: R. p. egy bináris rendszerbe lép, amelynek keringési periódusa egyenlő T. Az „eltűnéseket” az R. p. Roche-lebeny fogyatkozásai magyarázzák. Időszakos változtatások R A kettős rendszer tömegközéppontja körüli R. p. keringési mozgása során fellépő Doppler-effektusnak köszönhető. ,ahol én- a bináris rendszer orbitális dőlésszöge (ebben a rendszerben közel 90°), v- az R. p. orbitális mozgásának sebessége; v bűn én= 416 km/s, a pálya excentricitása kicsi. röntgen fogyatkozásokat messze nem minden bináris rendszerben fedeztek fel R. p.

Rizs. 3. A mágnesezett neutroncsillagra történő akkréció egyszerűsített képe kettős rendszerben. A gáz úgy jut be a csillagba, mint egy geometriailag vékony korongba, M pedig a neutroncsillag forgási szögsebessége és mágneses momentuma.. A plazma magnetoszférába való befagyásának feltételei a teljes felületén nem kedvezőek.

Az R. p. felfedezése után a közelében általában gyorsan találnak egy változó optikai elemet. csillag (a kettõs rendszer második komponense), amelynek fényessége a keringési pályával megegyezõ vagy feleannyi ideig változik (lásd lent). Ezen kívül az optikai spektrumvonalak alkatrészek tapasztalata Doppler eltolás, 2 t szűrőben NÁL NÉL(cm. asztrofotometria). A röntgen része sugárzást visszaveri a csillag légköre, de a DOS. a részesedést elnyeli és optikaivá dolgozza fel. R. Az energia egy részét az eff. egy anyag felmelegedése a felületen, a m képződés kíséretében. n. indukált. csillagos szél. A második hatás, az úgynevezett ellipszoid hatás, azzal a ténnyel kapcsolatos, hogy a Roche-lebenyet kitöltő csillag alakja észrevehetően eltér a gömb alakútól. Ennek eredményeként b. h.felület és kétszer - kisebb. Ilyen változékonyság a keringési periódus felének periódusával figyelhető meg bináris rendszerekben, ahol az optikai fény fényereje. komponens sokkal magasabb, mint az Rg. az R. p. luminozitása Konkrétan éppen e változékonyság miatt fedezték fel a Centaur X-3 forrás normál komponensét.

Akkréció egy erős mágneses mezővel rendelkező neutroncsillaghoz. A szoros kettős csillagrendszerekben két alaprendszer lehetséges. akkréció típusai: korongos és gömbszimmetrikus. Roche lebeny), akkor az áramló anyagnak van egy középértéke. veri

Rizs. 4. Számos röntgenpulzár impulzusprofilja. Megadjuk azokat az energiaintervallumokat, amelyekre az adatokat kaptuk, és a P periódusokat.

Rizs. 5. Két röntgenpulzár impulzusprofiljának energiafüggése.

Rizs. 6. Számos röntgenpulzár spektruma. Észrevehető a vas röntgenvonala hv6,5-7 keV-tal.

Szabadesés (gömbszimmetrikus akrécióval) csak nagy távolságokon lehetséges R egy csillagtól. L m ~ 100-1000 km távolságban (a magnetoszféra sugara) a mágnes nyomása. Egy neutroncsillag mezőjét a felszaporodó anyagáramlás nyomásával hasonlítjuk össze ( - anyagsűrűség), és leállítja azt. A zónában R< R M kialakul egy neutroncsillag zárt magnetoszférája (3. ábra, a), közel R M lökéshullám keletkezik, amelyben a plazmát az RP sugárzása hűti le a Compton-szórás következtében. A Rayleigh-Taylor instabilitás miatt lehetővé válik, hogy a plazmacseppek behatoljanak a magnetoszférába, ahol tovább zúzódnak és megfagynak a mágneses térben. terület. Magn. mező-csatornázzák a felhalmozódó plazma áramlását és a mágneses tartományba irányítják. b). A zóna, amelyre az anyag esik, úgy tűnik, . A csillagra eső anyagáram, amely az L x ~ 10 35 -10 39 erg/s fényerő fenntartásához szükséges, egy évnek felel meg. A felület 1 cm 2 -ére másodpercenként több mint egy tonna anyag esik. A szabadesés sebessége 0,4 Val vel.

R. p.-ban fényességgel L x < 10 36 эрг/спадающие протоны и электроны тормозятся в атмосфере (образованной веществом,

Rizs. 7. P periódus (s) az idő függvényében számos röntgenpulzár esetében.

Az R. A fény nyomása) a beeső elektronokra képes megállítani a felhalmozódó anyag áramlását. A neutroncsillag felszíne közelében (1 m-nél kisebb magasságban) sugárzás-dominánsok alakulhatnak ki. lökéshullám. Ha az R. p. fényessége meghaladja a 10 37 erg/s értéket, akkor a neutroncsillag felszíne felett a mágneses tartományban. pólusokon akkréciós oszlop képződik. kritikus fényerő, mert oldalról mágnesesen tartja. mező, nem a gravitáció. Sőt, ha a mágneses Mivel a neutroncsillag mezője meghaladja a 10 13 G-t, ezért az oszlop alján a plazma és a sugárzás hőmérséklete eléri a 10 10 K-t. Ilyen hőmérsékleten az elektron-pozitron párok keletkezési és megsemmisülési folyamatai mennek végbe. A reakció során keletkező neutrínók , vegye el a fő a fényerő részesedése. röntgen a fényesség (a kritikus értéket meghaladó) a neutrínó fényességének kis töredéke, az SMC X-1 és LMC X-4 fényereje pedig ~ 10 m erg/s, azaz jóval nagyobb a kritikusnál. Ezeknek a tárgyaknak nyilvánvalóan van és jelentenek. neutrínó fényessége. A kibocsátott neutrínók felmelegítik a neutroncsillag belsejét, és a kettõs rendszer normál komponensének belsejében elnyelve kis mértékben hozzájárulnak annak optikai képességéhez. fényesség. A felszaporodó anyag fluxusa az ilyen tárgyakban elérheti a (10 - 6 -10 - 5 )évben. Ebben az esetben olyan helyzet lehetséges, amikor az R. o. 10 6 -10 5 éves "munkája" során kb. 1 anyag, a neutroncsillagokra vonatkozó stabilitási határt túllépik, lesz gravitációs összeomlás, robbanás kíséretében szupernóva ritka típus és képzettség fekete lyuk. Ez csak tárcsa akkréciónál fordulhat elő, amikor a sugárzási nyomás nem akadályozza meg a gravitációs középponttól nagy távolságra történő akkréciót.

Röntgenpulzárok impulzusprofiljának és emissziós spektrumának kialakítása. P egyenlő a neutroncsillag forgási periódusával. Erős mágnes jelenléte. mezők sugárzás irányítottságához vezethetnek. A fotonok energiájának arányától függően hv, mágneses erősség. mezőket Hés plazmaraj T e"ceruza" és "kés" minták is kialakíthatók. A legfontosabb paraméter az elektron girofrekvenciája (ciklotronfrekvenciája). Az irányítottság foka az összefüggések f-ciója, az irányítottsági minta határozza meg az R. p impulzusprofiljának alakját. 4. Számos R. p. profiljának alakja a fotonenergia növekedésével változik (5. ábra).

A neutroncsillag emissziós spektrumának többkomponensűnek kell lennie. Lökéshullámot, akkréciós oszlopot, az oszlop alapjához közeli neutroncsillag felszínét és a magnetoszférán keresztül a neutroncsillag pólusaira áramló plazmát bocsátanak ki. Ez a plazma elnyeli az oszlop kemény sugárzását, és újra kisugározza azt a "lágy" röntgensugárban. tartománya mind a kontinuumban (folyamatos spektrumban), mind a röntgensugárzásban. nehéz elemek ionjainak (jellemző és rezonáns) vonalai. Ha egy nagy fényerejű RP magnetoszféráján a plazmaáramlás nem fedi le annak teljes felületét, akkor „ablakok” jönnek létre, amelyekbe szabadon távozik a „kemény” sugárzás, míg a nagy optikai sugárzás miatt más irányok záródnak előtte. a plazmaáramlások vastagsága. A neutroncsillag forgásának sugárzási pulzációhoz kell vezetnie. Ez egy másik mechanizmus a röntgenprofil kialakulásához. R. p. tanulmányozásának legfontosabb lépése egy girolin [spektrális vonal az elektronok ciklotronsugárzása (vagy abszorpciója) következtében] felfedezése volt az R. p. Hercules X-1 spektrumában. A girolin felfedezése megadta a közvetlen kísérletezés módszerét. hv H = 56 keV. Az összefüggés szerint hv H = 1,1 (H/10 11 G) keV, mágneses erősség ennek a neutroncsillagnak a felszínén a mező 5*10 12 G.

Neutroncsillagok forgásának gyorsulása és lassulása. A rádiópulzárokkal ellentétben (néhány közülük különösen pulzárok a Rákban és a Vitorlában, röntgensugárban sugároznak. tartomány), amelyek egy mágnesezett neutroncsillag forgási energiája miatt sugároznak és idővel növelik periódusukat; az akkréció miatt sugárzó RP-k felgyorsítják a forgásukat. Valójában a korong akkréciója során a magnetoszférára eső anyagnak észrevehető sp. a mozgás mennyiségének pillanata. Befagy a mágnesbe. mezőben a felszaporodó plazma a csillag felszíne felé mozog, és átadja neki szögimpulzusát. Ennek eredményeként a csillag forgása felgyorsul, és az impulzusismétlési periódus csökken. Ez a hatás minden R. p.-re jellemző (7. ábra). Néha azonban lassulás figyelhető meg. Ez akkor lehetséges, ha az akkréció sebessége vagy a felszaporodó anyag mozgásmennyiségének nyomatékának iránya megváltozik. Az időszak növekedéséhez vezető mechanizmusok közül az ún. propeller mechanizmus. Feltételezhető, hogy R. A. Sunyaev.

"X-RAY PULSARS" a könyvekben